收藏本站
收藏 | 手机打开
二维码
手机客户端打开本文

高速旋转γ软核中的形状驱动效应

汪雷  
【摘要】: 本文首先介绍了有关高自旋态物理的一些基本理论,它们主要包括基于Nilsson势平均场的独立粒子模型、用超导思想或Bogoliubov变换处理的对关联理论、同时处理单粒子运动和集体运动的推转壳模型以及建立在这些基本理论之上的Hatree-Fock-Bogoliubov-Cranking理论。继而提出了本文所用到的理论模型,即位能面的计算模型,并详细的介绍了其中各项的来源及求解,尤其对液滴能项的求解做了扩展的讨论。 结合2008年在原子能院HI-13串列加速器上完成的~(129)Cs的在束γ谱实验介绍了原子核高自旋态的实验方法以及我们的实验过程。通过我们的离线分析,扩展了~(129)Cs的能级纲图,将部分转动带推至了更高的自旋态。其后介绍了在高自旋态物理中普遍存在的回弯现象,并对这一现象存在的原因做了详细的讨论。 理论分析中用到的TRS程序是建立在Nilsson—Strutinsky—Cranking模型基础之上的。此程序是由陈永寿研究员与Frauendorf等人编写,并以此为基础做了部分改进。用此程序我们首先分别计算了~(129)Cs的液滴势、壳修正能、对能,并给出了核实的位能图。同时讨论了它们在驱动原子核形状时所起到的作用,得到了核实的极小值形变,并确定了~(129)Cs的γ软性。继而详细的讨论了不同单准质子驱动势对原子核形状的影响,我们发现高j轨道准粒子对原子核形状的影响是极为丰富的。在ω= 0.02ω0时,通过计算我们得到了~(129)Cs 1/2[550](1h_(11/2))、3/2[422](1g_(7/2) )、1/2[420](2d_(5/2) )三个组态带的形变值。随着转动频率的增大,在ω= 0.05hω_0时,我们计算了1/2[550](1h_(11/2) )、3/2[422]( 1g_(7/2))组态带回弯后的形变值,即一对准中子顺排后的三准粒子带。通过比较我们发现带交叉前后形变值有一个明显的变化,即从γ~0°向γ= -60°改变。这一方面体现了~(129)Cs核的γ软性,另一方面我们可以得到结论,带交叉后的旋称劈裂与带交叉前相比应当有明显的缓和,这与实验结果是非常符合的。之后我们对12以上两个组态进行了CSM的计算,得到了带交叉频率,并与实验值进行了比较,从而结合多重证据确定了组态指定的正确性。为了获得一些系统性的结论,我们对~(125)Cs、~(127)Cs也进行了同样的计算,分别获得了两核的核实以及1/2[550](1h_(11/2))、3/2[422](1g_(7/2))组态带的一准质子态和三准粒子态的形变值。看到了~(129)Cs、~(127)Cs、~(125)Cs共同的特征:对于形变极软。并且随着准中子的顺排,γ形变值向γ= -60°方向变化。我们发现对于ε_2形变而言,~(125)Cs ~(127) Cs ~(129)Cs。因为这一原因,又根据Nilsson轨道的上斜形状和下斜形状解释了在~(129) Cs核中g_(9/2) [404]9/2态未被观察到,而在~(125)Cs核中d_(5/2)[420]1/2态则未被观察到的事实。同样对~(127)Cs、~(125)Cs也进行了CSM的计算,得到了带交叉频率。并与实验值做了系统的比较。


知网文化
【相似文献】
中国期刊全文数据库 前20条
1 张宁涛;张玉虎;周小红;柳敏良;郑勇;郭应祥;雷祥国;胡钧;马飞;陈亮;王世陶;竺礼华;吴晓光;郑云;;~(139)Pm高自旋态的实验研究[J];中国科学:物理学 力学 天文学;2010年07期
2 ;[J];;年期
3 ;[J];;年期
4 ;[J];;年期
5 ;[J];;年期
6 ;[J];;年期
7 ;[J];;年期
8 ;[J];;年期
9 ;[J];;年期
10 ;[J];;年期
11 ;[J];;年期
12 ;[J];;年期
13 ;[J];;年期
14 ;[J];;年期
15 ;[J];;年期
16 ;[J];;年期
17 ;[J];;年期
18 ;[J];;年期
19 ;[J];;年期
20 ;[J];;年期
中国硕士学位论文全文数据库 前1条
1 汪雷;高速旋转γ软核中的形状驱动效应[D];东北师范大学;2009年
 快捷付款方式  订购知网充值卡  订购热线  帮助中心
  • 400-819-9993
  • 010-62982499
  • 010-62783978