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α粒子激发机制下的P-~(12)C、~(16)O散射

雷志雄  
【摘要】: 对于质子与原子核的散射问题,传统的方法是用核子的观点来处理,但也有大量的工作是基于原子核结团结构的观点来处理这类散射问题,发现其结果与实验符合得很好,取得很大成功。 本文基于α粒子结构观点,利用ρ-α振幅公式作为基本输入量,采用多重散射的K.M.T理论,得到P-~(12)C、~(16)O的光学势,并将此光学势应用于P-~(12)C、~(16)O的弹性散射和非弹性散射问题的研究中。在P-~(12)C、~(16)O的弹性散射问题中,运用分波法推导了P-~(12)C、~(16)O的弹性散射微分截面的计算公式;计算了P-~(12)C的弹性散射在入射粒子的能量T_p=200、400、600、700、1000Mev的微分截面,以及P-~(16)O的弹性散射在入射粒子的能量T_p=200、500、1000Mev的微分截面。在P-~(12)C、~(16)O的非弹性散射问题中,采用多重散射的K.M.T理论,在扭曲波冲量近似(DWIA)的框架下,推导出P-~(12)C、(16)O的非弹性散射微分截面的计算公式:计算了入射粒子能量T_p=200、400、600、700、800、1040Mev下(12)C的2~+(4.43Mev)激发态的非弹性微分截面,以及入射粒子能量T_p=400、600、700、800、1040Mcv下~(12)C的3~-(9.64Mev)激发态的非弹性微分截面,还计算了入射粒子能量T_p=800Mev下~(16)O的2~+(6.92Mev)激发态和3~-(6.13Mev)激发态的非弹性微分截面。通过计算出来的p-~(12)C、~(16)O的弹性散射和非弹性散射的微分截面与实验数据的比较,可以看出P-~(12)C、~(16)O的散射微分截面的衍射模式与入射质子P的能量有关,同时,微分截面的变化趋势也很好地反映了出来,其计算结果与实验数据符合得很好,微分截面的大小以及峰和谷的位置都可以很好地预测。由P-~(12)C、~(16)O的弹性散射和非弹性散射得出的这些结果,是对~(12)C、~(16)O的基态和低激发态所表现出的α结团结构观点的一个强有力的支持,α结团结构现象在弹性和非弹性领域中又得到了一次成功地检验。同时在文章中还比较了不同跃迁密度参数得到的理论结果与实验值的符合程度,选择合适的跃迁密度参数可望得到较好的结果。


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