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α粒子结构下p-~(12)c非弹性散射的研究

张德伟  
【摘要】: 本文基于~(12)C原子核的α粒子结构观点,在多重散射的Glauber理论框架下,研究P ? ~(12)C非弹性散射微分截面和极化量。基本输入量为:在考虑自旋效应的情况下,利用通过拟合实验数据得到的P -α散射振幅,以及α粒子在~(12)C原子核内的基态形状因子和跃迁形状因子。α粒子在~(12)C原子核内的形状因子可由独立α粒子模型给出的基态波函数直接得到;α粒子跃迁形状因子,可由~(12)C原子核的跃迁形状因子与核内α粒子跃迁形状因子和α粒子本身的形状因子的关系得到。 在多重散射的Glauber理论框架下,理论推导了P - ~(12)C非弹性散射微分截面计算公式以及极化量的计算公式。计算了入射能量为TP=200、398、597、698、800、1040 Mev ~(12)C处于2~+ (4.43MeV)和3~? (9.64MeV)激发态下的非弹性散射微分截面。也计算了入射能量为TP=200、398、597、698、800Mev ~(12)C处于2~+ (4.43MeV)和3~- (9.64MeV)激发态下的非弹性散射的极化量。通过计算出来的P - ~(12)C的非弹性散射微分截面和极化量的结果与实验数据进行比较,可以发现:对于微分截面方面, P - ~(12)C的非弹性散射微分截面的衍射模式与入射质子P的能量有关,同时,在独立α粒子结构模型和多重散射的Glauber理论框架下,计算出的微分截面与实验符合的较好,且较好地反映了微分截面随角度的变化趋势,微分截面的大小以及峰和谷的位置都可以较好的预测。对于极化方面,大致反映了极化变化的趋势。 本文主要目的:在P -~(12)C非弹性散射领域进一步检验~(12)C原子核的α粒子结构观点,得到的结果较好的支持了上面的观点。


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