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散射长度对费米超流气体隧穿动力学特性的影响

马莹  
【摘要】:实现气态碱金属原子的玻色-爱因斯坦凝聚激发了人们对超冷原子的研究热情。近年来,超冷费米气体性质的研究引起人们极大的关注和兴趣。众所周知,物质世界中的粒子可分为玻色子和费米子两种基本类型,玻色子的自旋为n整数倍,而费米子的自旋为n半整数倍,但是费米子配对从而具有玻色子的性质。同时处于不同态的费米子之间有s波的碰撞,还可以借助Feshbach共振技术改变不同态原子之间的相互作用。 本文首先对原子玻色-爱因斯坦凝聚的研究背景——费米凝聚作了简单介绍。描述了磁场Feshbach共振实验技术并介绍了隧穿理论,提出势阱是研究量子隧穿问题的重要模型。第二章对超冷费米气体的研究进展进行了介绍,基于平均场近似理论,通过两模近似,推导出了费米超流气体在BEC区域所满足的动力学方程。并对此方程作正则变换,得到了费米超流气体的哈密顿量。运用4-5阶龙格库塔法对动力学方程进行了数值求解。在双势阱中通过调节散射长度研究超流费米气体。超流费米气体的散射长度在实验上可以通过外磁场来调节,使得它的变化范围是由负无穷变到正无穷,而两势阱之间的能级差可以通过Feshbach共振技术来调节。双势阱通过在磁阱中心蓝失谐光束的叠加产生。在本文中γ代表两阱间能级差。周期调制过程中的能量损耗可以通过两激光束的强度来调节补偿。由此能够获得两阱间的隧穿几率。我们发现散射长度asc和能级差γ能够显著的影响两阱之间的量子隧穿现象。在某些区域,可以获得两阱间完全的量子隧穿;而在一些区域,这种量子隧穿就完全被淹没了。 第三章分析了费米-费米散射长度在幺正极限区域内的隧穿动力学特性。通过调节费米-费米散射长度研究了双势阱中超流费米气体在幺正极限区域的隧穿现象。结合费米超流气体的性质,研究发现散射长度asc能够显著的影响量子隧穿。Feshbach共振技术可以调节费米超流气体的散射长度。最初,我们使得费米超流对在一个阱中,通过调节散射长度asc(y)得到粒子在两阱中的完全隧穿现象或者完全没有隧穿现象。最后对解析结果与数值结果做了比较,发现结果符合的很好。上述提到的波函数可以用两个位于单个阱中态的波函数的叠加来描述。可以通过在磁场中心添加一束蓝失谐的激光束来实现双势阱。γ代表两阱之间的零点能之差。Feshbach共振技术可以调节Fermi超流气体的散射长度,垒宽(k)可以通过调节蓝失谐激光束的强度来有效的控制。综上所述,相互作用参数y中的散射长度asc在量子隧穿起重要作用,也说明费米超流气体在双势阱中的量子隧穿可以用Feshbach共振来实现。 第四章对全文进行了简要的总结,并对该领域的前景进行了展望。


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15 R. N. Zitter ,Robert. C. Hilbon ,邱祥同;费米—狄拉克分布、玻色—爱因斯坦分布及光子与物质的相互作用[J];大学物理;1990年04期
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6 沈建平;厉光烈;柳继锋;;η-N相互作用势与η介子核[A];第八届全国核物理会议文摘集(上册)[C];1991年
7 王泽勇;;e~-—N_2散射总载面测量[A];数学·物理·力学·高新技术研究进展(一九九六·第六期)——中国数学力学物理学高新技术交叉研究会第6届学术研讨会论文集[C];1996年
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9 M.N.Toksz;吴如山;D.P.Schmitt;;地壳中地震波衰减的机制[A];中国科学院地球物理研究所论文摘要集(1987)[C];1989年
10 姜焕清;;η-核束缚态[A];第八届全国核物理会议文摘集(上册)[C];1991年
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